[发明专利]基于旋转空心正方柱的二维正方晶格光子晶体

说明书

技术领域

本发明涉及宽绝对禁带二维光子晶体，更具体地说，本发明涉及基于旋转空心正方柱的二维正方晶格光子晶体。

背景技术

1987年，美国贝尔实验室的E.Yablonovitch在研究如何抑制自发辐射和Princeton大学的S.John在研究光子局域时各自独立提出了光子晶体(Photonic Crystal)的概念。光子晶体是一种介电材料在空间中呈周期性排列的物质结构，通常由两种或者两种以上具有不同介电常数的材料构成的人工晶体。

现代光学的主要挑战之一是对光的人工控制，随着光通信和计算机技术的日益发展，对于光信号的控制和操作越发的重要。由于光子晶体具有可以使某一特定频率和特定方向的光通过或者禁止这一性质，因而对光子晶体的研究备受人们的关注。

因为绝对禁带中的电磁场模式是完全不存在的，所以当电子能带与光子晶体绝对禁带重叠时，自发辐射就被抑制了。拥有绝对禁带的光子晶体可以通过控制自发辐射来改变场与物质的相互作用以及提高光学器件的性能。这些光子晶体可以应用在半导体激光器，太阳能电池，高品质谐振腔以及滤波器上。

光子晶体元胞中介电材料的分布对于禁带有着强烈的影响，并且禁带的选择对于光子晶体的应用有着很大的影响，特别是大的绝对禁带对于宽带信号的控制是非常有效的。

对于频率处在绝对禁带中的光，无论偏振态和波矢如何，都不可能通过。拥有大光子禁带可以用来制作：光波导，液晶光子晶体光纤、负折射率成像、缺陷模式的光子晶体激光器以及缺陷腔。大的光子晶体绝对禁带可以在缺陷模式的光子晶体激光器中抑制自发辐射，尤其是在自发辐射光谱范围很宽的情况下。如果我们想得到拥有窄谐振峰的光子晶体谐振腔时，较大的光子晶体绝对禁带是必需的。在各种光学器件中，偏振无关的光子晶体绝对禁带是非常重要的。正是因为光子晶体的许多器件都要利用光子禁带，所以世界各国的科学家都力求设计出具有更大的绝对禁带的光子晶体结构。

发明内容

本发明的目的是克服现有技术的不足之处，提供一种易于光路集成，且具有大的绝对禁带相对值的二维正方晶格光子晶体结构。

本发明的目的通过下述技术方案予以实现。

本发明的基于旋转空心正方柱的二维正方晶格光子晶体包括高折射率介质柱和低折射率背景介质柱；所述光子晶体结构由元胞按正方晶格排列而成；所述正方晶格光子晶体的晶格常数为a；所述正方晶格光子晶体的元胞由高折射率旋转空心正方柱和背景介质组成；所述空心正方柱的外部轮廓线为第一旋转正方柱,其旋转角度α为45°～65°，边长b为0.6a～0.75a；所述空心正方柱的空心部位的截面为第二旋转正方柱，其旋转角度β为25°～50°，边长c为0.33a～0.50a。

所述高折射率介质为硅、砷化镓、二氧化钛，或者折射率大于2的高折射率介质。

所述高折射率介质材料为硅，其折射率为3.4。

所述背景介质为低折射率介质。

所述低折射率背景介质为空气、真空、氟化镁、二氧化硅，或者折射率低于1.6的介质。

所述高折射率介质材料为硅，所述低折射率介质材料为空气；所述第一旋转正方柱的旋转角度为45°<α<65°，其边长为0.6a<b<0.75a；所述第二旋转正方柱的旋转角度为25°<β<50°，其边长为0.33a<c<0.5a；所述光子晶体结构的绝对禁带相对值大于10％。

所述高折射率介质材料为硅，所述低折射率介质材料为空气；所述第一旋转正方柱的旋转角度α为59.395°，其边长b0.7005a；所述第二旋转正方柱的旋转角度β为30.026°，其边长c为0.4658a；所述光子晶体结构的绝对禁带相对值为19.609％。

本发明的基于旋转空心正方柱的二维正方晶格光子晶体，可广泛应用于大规模集成光路的设计中。它与现有技术相比，有如下优点：

(1)本发明光子晶体结构具有非常大的绝对禁带，可以为光子晶体器件的设计和制造带来更大的方便和灵活性。

(2)光子晶体集成光路中，光路中不同光学器件之间以及不同光路之间易于连接和耦合，采用正方晶格结构可以使光路简洁，且易于提高光路的集成度。

(3)设计简洁，易于制作，降低了制作成本。

附图说明

图1为本发明的基于旋转空心正方柱的二维正方晶格光子晶体的元胞结构示意图。

图2为图1所示采用辅助线的参数结构截面图。

图3为实施例1采用元胞参数值所对应的光子带结构图。