[其他]在偏心图象中减少磁共振图象干扰因素的方法以及实现该方法的装置

说明书

本发明涉及一种，以一个物体在一些周期内产生的磁共振信号，来确定核磁分布的方法。所述物体处于稳定的均匀磁场中。首先，在施加至少一个射频脉冲的周期中，激发该物体中的自旋核子，随后施加一个予定的磁场梯度，使其叠加在上述均匀磁场上。用于对在至少一个方向上，被激发的自旋核子进行相位编码。其后，通过施加进一步的射频脉冲，和/或进一步的磁场梯度，从被激发的自旋核子产生共振信号。采集所说共振信号，以便获得采样信号。储存该采样信号，在数据矩阵的第一维中。数据矩阵至少有一个第二维，是由至少一个予定的磁场梯度的强度所确定。在自旋核子激发时的周期内，导致附加的相位差。

本发明还涉及为实现该方法的装置。

在本发明的上、下文中，术语“核磁分布”，应理解为具有更广泛的含义：特别应该认为，包括诸如这样一些术语：自旋密度分布，纵向弛豫时间分布，横向弛豫时间分布，和自旋共振频谱分布（核磁共振位置相关谱仪）。

由欧洲专利申请EPO155052的说明书中，可了解这种方法和装置。为了获得二维或三维的核磁共振图象，本文特别对所谓自旋回波测量作了阐述。在二维自旋回波测量方案中，通过所谓90°激发脉冲，在各个周期中，激发自旋核子。自旋核子按所施加的予定磁场梯度，在一个方向上被相位编码。因此，作为进一步的射频脉冲，而施加一个180°回波脉冲，以便通过激发使磁化反向并使自旋核子倒相。然后，对出现的自旋回波信号进行采样。予定的磁场梯度，包括多个阶跃。按照已知的方法，在予定的磁场梯度，逐次阶跃的激发过程中，导出附加的相位差。在逐次周期过程中，一个交变相位，加到激发脉冲上。对自旋回波信号采样，而获得的采样信号，储存到数据矩阵中。当实施本方法时，在予定的磁场梯度方向上，存在着干涉信号，该干涉信号与予定的磁场梯度，不是关联的。这些所谓相干干涉信号，尤其指的是装置中放大器的直流偏置，或直流偏置移位，或者是由于不完全的180°回波脉冲，产生的不需要的共振信号。按照已知的方法可知，对采样信号进行付里叶变换之后，由于在未修正的自旋回波测量中，存在着相干干涉信号而出现的干扰因素，向图象的边缘移动。对于自旋回波测量和磁共振装置的更详细的描述，可参考P.R，洛奇（Locher）的文章“Proton    NMR    Tomography”Philips    Technical    Review，Vol41，No    31983/84，Pages    73-88。在此，假定本发明说明书中，包含了洛奇文章中有关装置，脉冲序列和图象重现方法的阐述。

已知方法的一个缺点，在于它在所谓“偏心成象”情况下失效。这是一种磁共振成象方法，其中，例如用一个表面线圈来激发物体的局部区域，和/或接收共振信号。所说线圈的灵敏中心，与磁共振装置激发等中心点不重合。激发等中心点，是指磁共振装置的这样一个点：在该点上全部施加的磁场梯度的数值为零。用表面线圈进行“偏心成象”通常是很需要的，例如，用于要求高信-噪比测量物体局部区域的场合。当加上予定的磁场梯度时，对于在予定的磁场梯度方向上，予定梯度的磁场强度，超过一个梯度阶跃时，在给定的距离上，相对于等中心点，将对称地出现2π相位移。这个距离称为视场。在更大的距离上，此相位移不再是确定的。相位移围绕2π循环，视场成周期性。这对于相位编码，和由共振信号的采样信号，而形成图象是重要的。一个物体，当其中的自旋核子在视场范围外被激发时，将产生一个图象，该图象需要作滚动修正，以便获得正确的图象。这种滚动修正，是把处于相应视场内部图象线的视场外部图象线，再进行组合。在用表面线圈进行偏心成象情况下，需要作滚动修正，干涉线通常将延伸而穿过图象信息，这时在有相干干涉信号存在时，就完成了自旋回波测量。在用已有的方法时，干涉线将不会移到边缘，而是停留在图象内。