[实用新型]一种极紫外激光放大装置

说明书

技术领域

本实用新型涉及一种极紫外激光放大装置，利用特殊设计的驱动光源与处于激发态的惰性气体相互作用来产生和放大高次谐波，从而得到极紫外激光，适用于极紫外激光（高次谐波）的产生和放大等领域，也适用于激发态气体（原子或分子）的动力学研究领域。

背景技术

极紫外光源在现代生产或生活中极其重要且不可或缺。例如，在现代生产中，极紫外光源在高精度微纳结构加工、高精度雕刻、高精度成像等领域发挥着重要作用；在现代生活中，CT(Computed Tomography，电子计算机断层扫描)、DR(Digital Radiography，放射线照相术)广泛应用，所需光源也是极紫外乃至X射线波段。然而，极紫外激光源的性能明显优于普通极紫外光源，这是因为极紫外激光源是相干光源，能够获得更加精确可靠的相位信息。

极紫外激光一般以高次谐波的形式获得(强场激光与物质相互作用产生高阶非线性效应，获得基频光的高倍频输出，从而得到极紫外激光)，但这种方式极难产生且效率低下。因此，提出本实用新型。

实用新型内容

针对现有技术的上述技术问题，本实用新型的目的在于提供一种极紫外激光放大装置，通过特殊设计的驱动光源与处于激发态的惰性气体相互作用来产生和放大高次谐波，从而获得高效的高次谐波输出，该方法的高次谐波产生效率比传统的高次谐波产生方法的效率高一个数量级（十倍），不仅提供了极紫外激光高效输出的新手段，而且将促进相关领域的极大发展。

为达到上述目的，本实用新型是通过以下技术方案实现的：

一种极紫外激光放大装置，包括光源,所述光源的一侧安装有分束片,所述分束片将光源分为激发光束和驱动光束,所述激发光束的一侧安装有延时装置,所述延时装置的一侧安装有第一全反镜和第二全反镜,所述第一全反镜位于第二全反镜的上方，所述第一全反镜和第二全反镜之间安装有能量控制器,且第二全反镜的下方安装有1/4波片,所述1/4波片的下方安装有合束片；所述驱动光束的下方安装有第三全反镜，所述第三全反镜位于合束片的一侧，所述合束片的另一侧安装有聚焦透镜，所述聚焦透镜的一侧安装有气体盒，所述气体盒的一侧安装有铝膜，所述铝膜的一侧为极紫外激光，因为极紫外激光容易被大气吸收，所以整个相互作用过程放在真空环境中，因此气体盒、铝膜和极紫外激光均置于真空环境中。

所述的能量控制器包括半波片和检偏器，所述半波片位于检偏器的上方，通过半波片的旋转调谐能量。

所述的延时装置为由两个全反镜组成直角反射器并放置在延时导轨上。

本实用新型的极紫外激光产生和放大原理如下：首先，激发光束将惰性气体（或其余原子分子气体）激发到高能激发态；然后驱动光束与处于高能激发态的惰性气体相互作用（高阶非线性过程）来产生和放大高次谐波；最后，输出的混合光束通过铝膜过滤掉基频光，最终获得放大的极紫外激光。一般情况下，驱动光束与处于基态（未被激发）的惰性气体也能相互作用产生高次谐波，不过效率低下；但惰性气体通过激发光束预激发后再与驱动光束相互作用，输出的高次谐波能得到一个数量级（十倍）的增强，从而获得放大的极紫外激光输出。

本实用新型的有益效果如下：

1、延时装置用于调节两束激光的时间延迟，并使得激发光束的脉冲先于驱动光束的脉冲到达气体盒，从而实现惰性气体的预激发；

2、半波片和检偏器组成的能量控制器用于调节激发光束的输出能量，使其在气体盒处的功率密度接近于惰性气体电离所需的功率密度；

3、1/4波片用于调节激发光束的椭偏度，从而抑制高次谐波的自发辐射，提高惰性气体的激发态反转数；

4、驱动光束用于驱动受激发的惰性气体产生高次谐波，因此其在气体盒处的功率密度要求大于惰性气体电离所需的功率密度；

本实用新型通过特殊的光路设计在时域上分成激发光束和驱动光束，激发光束主要用于激发惰性气体产生激发态（将惰性气体从基态激发到激发态），驱动光束主要用于驱动惰性气体产生并放大高次谐波。该装置和方法可用于极紫外激光的产生和放大，也可用于激发态气体（原子或分子）的动力学研究；利用该装置产生的极紫外激光可用于微纳结构的探测和雕刻，也可用于内部切面的穿透拍摄。该装置光光转换效率高，操作简单，适用性强。

本实用新型结构简单，操作简易，适用性强，不仅可以用于极紫外激光的产生和放大，而且可以用于其余原子分子气体的激发态特性研究。

附图说明

图1为本实用新型的极紫外激光放大装置示意图；

图2为本实用新型实施例1的装置示意图；